正文
计算结果:
发现S原子优先地取代边缘N原子,P原子优先定位于共面g-C
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的间隙位置。
计算结论:
非金属掺杂可以降低g-C
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的带隙,从而提高其可见光吸收能力。掺杂还可以使HOMO 和LUMO分布得更加分散,这种分散能够改善载流子的迁移状况。HOMO 和LUMO 的非共面性有利于光生载流子的分离,能够促进多相光催化。
实验验证:
福州大学王心晨课题组
通过实验探究S元素掺杂的g-C
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和纯g-C
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的UV-Vis 吸收光谱,发现相较于纯g-C
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的光吸收边470 nm 而言, S元素掺杂以后,光吸收边延伸至580 nm,而这是由带隙内S 杂质引发的光跃迁导致的,与朱永法团队计算模拟所描述的S 元素替代掺杂体系=的光学性质一致。
相关学习资料:
[1] Ma X G,Lv Y H,Xu J,Liu Y F,Zhang R Q,Zhu Y F. J. Phys. Chem. C,2012,116: 23485.
[2] Hohenberg P,Kohn W. Phys. Rev. B,1964,136: 864.
[3] Kohn W,Sham LJ. Phys. Rev. A,1965,140: 1133.
[4] Zhang J S,Sun J H,Maeda K,DomenK,Liu P,Antonietti M, Fu X Z,Wang X C.Energy Environ. Sci. ,2011,4: 675.
案例二
研究团队:
澳大利亚阿德莱德大学乔世璋团队
研究方式:
通过P元素掺杂和热剥离技术成功制备了多孔P掺杂g-C
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纳米片。
计算模拟:
在多孔P 掺杂g-C
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纳米薄片的导带下方出现了空的能隙间质,其可以容纳从价带激发上来的光生电子,大大促进了g-C
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对于能量低于带隙值的光子的吸收,导致了乌尔巴赫带尾的出现。
计算结果:
P掺杂使得g-C
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的本征带隙由2. 98降为2. 66 eV,在光催化产氢过程中,能隙间质的存在使得P 掺杂g-C
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纳米薄片能够响应利用波长为557nm 的可见光。
实验验证:
与g-C
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的产氢率(108μmol·h
-1·
g
-1
)相比,P掺杂g-C
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纳米薄片的产氢率(1596μmol·h
-1·
g
-1
)是g-C
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产氢率的14. 8 倍。
相关学习资料:
[1] Ran J R,Ma T Y,Gao GP,Du X W,Qiao S Z. Energy Environ. Sci. ,2015,8: 3708.
案例三
研究团队:
华中师范大学张礼知课题组
研究方法:
从实验和理论上证明了向g-C
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中掺杂C原子会导致结构本征电子和能带结构的改变。
计算结果:
1)C原子替代桥接N原子:会与六元环之间形成非定域的大π 键,有利于电子转移,提高了材料的电导性。
2)碳自掺杂:使g-C
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的带隙变窄,增强了材料对可见光的吸收,改善了材料的光致氧化还原反应历程,实验结果也证明其提高了光催化活性。
相关学习资料:
[1] Dong G H,Zhao K,Zhang L Z.Chem. Commun. ,2012,48 ( 49) : 6178。
案例四
研究团队:
西安理工大学梁淑华课题组
研究方式:
研究了氧原子对单g-C
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电子结构和几何结构的掺杂效应。
计算结果:
在态密度图中,O间隙式掺杂引入的掺杂峰比价带顶高出0. 46 eV,缺陷能级能够促进g-C
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对可见光的吸收。替位式O掺杂和间隙式O掺杂都略微增强了g-C
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的HOMO和LUMO离域化程度,而HOMO和LUMO 分散程度的增加有利于载流子迁移率的增加。
实验验证:
UV-Vis 光谱结果表明,O掺杂可以使g-C
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的吸收边发生明显红移,由460移动至498nm,带隙降低了0. 21 eV,能够捕获利用更多的可见光。
相关学习资料:
[1] Ma X G,Lv Y H,Xu J,Liu Y F,Zhang R Q,Zhu Y F. J. Phys. Chem. C,2012,116: 23485.
[2] Cui J,Liang S H,WangX H,Zhang J M. MaterialsChemistry and Physics,2015,161:194.
[3] Li J H,Shen B,HongZ H,Lin B Z,Gao B F,Chen Y L. Chem.Commun. ,2012,48: 12017.
2. g-C
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N/
石墨烯复合改性及案例分析
石墨烯优良的电子传导能力、巨大的比表面积、体系内与g-C
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相似的离域大π 键使得石墨烯被广泛应用于g-C
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的复合改性研究中。
案例一
研究团队:
中科院福建物构所吴克琛课题组
研究方式:
探究了Gdot/g-C
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(石墨烯量子点/g-C
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)的界面电子结构和电荷转移情况。