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₃ 在倒易空间呈现棒状三维 QEDS （图 1c ），对应实空间中类似四方相 I4/mcm 对称性的平面型（各向异性）纳米畴，其八面体呈异相倾斜（图 1e ）。唯象模型拟合显示其面内直径 ξ _∥ ≈21Å ，面外直径 ξ _⊥ ≈6Å 。相比之下， FAPbBr ₃ 的椭球状 QEDS （图 1d ）反映实空间中更接近等向性的局部结构，其球形纳米畴具有类似 P4/mbm 对称性的八面体同相倾斜特征， ξ _∥ ≈21Å ， ξ _⊥ ≈14Å （图 1f ）。这一差异与近期关于两种材料动态无序度差异的理论预测一致。分子动力学轨迹的实空间与倒易空间分析佐证了该结论。分子动力学数据估算的体积密度显示， MAPbBr ₃ 的动态纳米畴数量约为 FAPbBr ₃ 的两倍。这与实验和模拟的 S(q) 数据相符 ——FAPbBr ₃ 中热漫散射（ TDS ）相对于 QEDS 信号的强度明显高于 MAPbBr ₃ 。

图 2| 唯象 X 射线漫散射模型解析立方相 MAPbBr ₃ 中三类局域倾斜八面体纳米畴

要点：

1. 通过唯象模型研究，本文发现局域动态纳米畴存在孪晶现象。立方相中的 QEDS 图谱可建模为三个非完全孪晶组分的叠加——即局域的 I4/mcm 结构（ MAPbBr ₃ ）与 P4/mbm 结构（ FAPbBr ₃ ）纳米畴。这些组分采用了与 MAPbBr ₃ 中铁弹性立方 - 四方相变产生的全局孪晶相同的旋转算子。将以 MAPbBr ₃ 为例进行说明， FAPbBr ₃ 的局域孪晶规律与之类似。图 2a 展示了 MAPbBr ₃ 中局域四方相 I4/mcm 的核孪晶组分 D ₁ （对应图 1g ），其对应的局域结构组分 D ₁ 的 S(q) 等值面如图 2e 所示。由于沿相同方向存在的短程 c 轴倾斜关联，漫散射棒与倒易空间 L 方向（实空间 c 方向）保持一致。

2. 通过施加相应的对称操作，本文同样得到了 D ₂ 和 D ₃ 组分的 S(q) 等值面（分别为图 2f 、 g ）。实验观测的 QEDS 图谱是这三个组分的叠加结果（图 2h ），同理实空间的局域结构也是各实空间组分的叠加（图 2d ）。因此如图 2d （ MAPbBr ₃

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